采取適當(dāng)?shù)念A(yù)防措施，可以防止雷擊對(duì)以太網(wǎng)連接設(shè)備造成損壞。使用保護(hù)元器件的傳統(tǒng)方法可能不完全有效，我們還需要輔以另外一種方法，其靈感基于對(duì)雷擊能量傳遞給以太網(wǎng)電纜和相連設(shè)備的基礎(chǔ)機(jī)制的深入分析，本文會(huì)詳細(xì)介紹這些內(nèi)容。

引言

以雷擊為罪魁禍?zhǔn)椎睦擞渴录?huì)讓有線(xiàn)以太網(wǎng)出現(xiàn)故障，時(shí)刻牽動(dòng)著網(wǎng)絡(luò)管理員或者其他相關(guān)負(fù)責(zé)人的神經(jīng)。這個(gè)問(wèn)題并不局限于以太網(wǎng)，任何現(xiàn)實(shí)中較大的電子或電力系統(tǒng)都不例外。其他示例包括：遠(yuǎn)程返回的電氣測(cè)量、電力傳輸以及傳感器不在附近的工業(yè)自動(dòng)化應(yīng)用。傳統(tǒng)解決方案的工作原理是吸收或限制某個(gè)區(qū)域附近的事件能量，以保護(hù)物理層元器件。這種方法的問(wèn)題在于，能量未被消除，由此產(chǎn)生的電流也未被消除。感應(yīng)路徑中的瞬態(tài)電流總是會(huì)產(chǎn)生很大的電壓，進(jìn)而可能造成損壞。因此，當(dāng)考慮常規(guī)方法時(shí)，我們必須明確：需要什么級(jí)別的保護(hù)，以及需要多少時(shí)間、精力和資源來(lái)實(shí)施？此外，所部署的保護(hù)方法不僅要能夠抵御浪涌，而且要在浪涌發(fā)生后仍能正常運(yùn)作。雷擊產(chǎn)生的能量比您想象的可能要大幾個(gè)數(shù)量級(jí)。為了實(shí)現(xiàn)安全可靠的運(yùn)行，需要采取強(qiáng)有力的保護(hù)措施來(lái)應(yīng)對(duì)這一挑戰(zhàn)。

能量大小

以太網(wǎng)系統(tǒng)需要防范浪涌事件，不同浪涌事件的能量可能相去甚遠(yuǎn)。數(shù)千米外的雷擊引起的能量浪涌在強(qiáng)度上可能比門(mén)外的雷擊引起的能量浪涌低五個(gè)數(shù)量級(jí)。以太網(wǎng)系統(tǒng)的規(guī)模也會(huì)影響其處理不同量級(jí)的能量的能力。甚至環(huán)路的方向也可能使系統(tǒng)的浪涌承受能力增加三個(gè)數(shù)量級(jí)

雷擊能量

浪涌事件造成的損壞取決于事件的能量、能量浪涌發(fā)生的位置以及系統(tǒng)受到?jīng)_擊時(shí)可以?xún)?chǔ)存多少能量。了解這些因素將有助于找到防范這種損壞的解決方案。

雷擊產(chǎn)生的能量?jī)?chǔ)存在雷擊周?chē)膮^(qū)域中（我們的討論排除直擊雷的可能性）。雷擊的主要問(wèn)題是能量?jī)?chǔ)存在近場(chǎng)中，其中磁場(chǎng)對(duì)于這種低阻抗源來(lái)說(shuō)最為重要。通過(guò)雷擊長(zhǎng)度可以求出總電感，然后使用我們熟悉的能量方程 E = 1/2Li2可近似計(jì)算磁場(chǎng)中的總能量。雷擊電流大小不一，但可能高達(dá)50,000 A。在超過(guò)此距離的遠(yuǎn)場(chǎng)中，能量非常小，幾乎不用擔(dān)心，除非您從事建造無(wú)線(xiàn)電接收器的業(yè)務(wù)。

太陽(yáng)每秒產(chǎn)生 3.846 × 1026W 的功率。在距離太陽(yáng)9300萬(wàn)英里的地球上，一平方米空間接收到其中的1000 W功率。如果我們對(duì)圍繞太陽(yáng)的整個(gè)球面進(jìn)行積分，無(wú)論距離太陽(yáng)表面有多遠(yuǎn)，總會(huì)有 3.846 × 1026W的輻射功率，而1平方米相對(duì)于9300萬(wàn)英里之外的總表面積而言非常之??！現(xiàn)在我們從能量而不是功率的角度來(lái)討論。要獲得1000焦耳的能量，需要照射1 s（瓦特的單位為J/s）。此能量體積等于1M2乘以光在一秒內(nèi)傳播的距離，即 3 × 108M；在這種情況下，總體積也是 3 × 108M3。

為了理解本文的其余內(nèi)容，必須接受輻射能量和靜態(tài)能量（磁能BxH和靜電能ExD）都儲(chǔ)存在空間中的概念。坡印廷定理描述了能量的運(yùn)動(dòng)、移動(dòng)或轉(zhuǎn)移。能量的轉(zhuǎn)移總是同時(shí)涉及磁場(chǎng)和電場(chǎng)。導(dǎo)體內(nèi)部不可能有明顯的電場(chǎng)，因此也不可能儲(chǔ)存任何能量。近處和遠(yuǎn)處（輻射）的能量都儲(chǔ)存在雷擊事件周?chē)目臻g中，這個(gè)道理簡(jiǎn)單明了。此概念（能量?jī)?chǔ)存在空間中）為浪涌問(wèn)題提出了以下解決方案：不接觸這種能量就能消除電涌問(wèn)題。

要接觸該能量，導(dǎo)體幾何結(jié)構(gòu)（以太網(wǎng)電纜）需要進(jìn)入能量運(yùn)動(dòng)所在的空間。就像我們的輻射示例一樣，即使處于近場(chǎng)，也涉及時(shí)間。以太網(wǎng)電纜以差分方式連接，不具有任何明顯的環(huán)路區(qū)域，因此不太可能從該周?chē)臻g耦合任何明顯的能量。對(duì)于以太網(wǎng)電纜和接地系統(tǒng)之間的區(qū)域，情況并非如此。

浪涌是一種涉及機(jī)箱接地系統(tǒng)的高頻環(huán)路電流。每個(gè)構(gòu)建的電路都有機(jī)箱接地系統(tǒng)。就本文而言，它僅對(duì)大型電路很重要。請(qǐng)參閱圖1的示例，了解機(jī)箱接地系統(tǒng)如何始終存在，而且系統(tǒng)越大，它就越重要，以及為什么接地與該問(wèn)題沒(méi)有任何關(guān)系，而任何寄生導(dǎo)體都會(huì)有關(guān)系。下一節(jié)將介紹兩種最常見(jiàn)的浪涌電流源。

接地環(huán)路能量

接地環(huán)路之所以產(chǎn)生，是因?yàn)槿魏蝺蓚€(gè)位置的接地電位都不是恒定的。圖1顯示，每個(gè)原理圖都有第二個(gè)電路，即寄生接地環(huán)路。由于接地環(huán)路和您設(shè)計(jì)的電路可以共用一根導(dǎo)線(xiàn)，因此該接地環(huán)路也被稱(chēng)為共阻抗耦合。圖1和圖2顯示了更詳細(xì)的示例。通常，第二個(gè)機(jī)箱接地電路不是那么大，但始終存在。一般來(lái)說(shuō)，電子系統(tǒng)覆蓋的距離越遠(yuǎn)，這些接地之間的電位差就越大，它們之間的電感和電阻也會(huì)越大。

圖1. 從技術(shù)上講，即使像手持設(shè)備這樣小的系統(tǒng)也可能受到外界的影響。在此示例中，接地環(huán)路非常小，任何干擾電流都將流向屏蔽層而不是無(wú)線(xiàn)電接地。

圖2. 上圖所示為線(xiàn)路供電儀器，機(jī)箱接地1和機(jī)箱接地2之間有接地環(huán)路電壓。同時(shí)，該環(huán)路很大，足以使磁耦合干擾變得顯著。另請(qǐng)注意，干擾環(huán)路與儀器接地共用一根導(dǎo)線(xiàn)。

當(dāng)閃電擊中地面時(shí)，電流會(huì)向各個(gè)方向擴(kuò)散。該電流會(huì)導(dǎo)致電流流經(jīng)的接地電阻和電感出現(xiàn)顯著的電壓下降。對(duì)于某些有線(xiàn)以太網(wǎng)設(shè)施，此電位差可能橫跨整個(gè)以太網(wǎng)電纜（從一端到另一端），并可能引起大電流流動(dòng)。這種效應(yīng)被歸類(lèi)為接地環(huán)路，這是正確的。源自儀器儀表和電力機(jī)械的電流也會(huì)引起接地環(huán)路。正確接地的建筑物以公用設(shè)施入口處的單個(gè)接地導(dǎo)體為基準(zhǔn)。由此可知，在單一建筑物內(nèi)，雷擊引起的接地環(huán)路并不是造成設(shè)備損壞的主導(dǎo)因素。對(duì)于在建筑物外部或建筑物之間布設(shè)的以太網(wǎng)來(lái)說(shuō)，情況顯然不是這樣。

無(wú)論來(lái)源如何，接地電壓都會(huì)在以太網(wǎng)電纜中產(chǎn)生電流，即使長(zhǎng)度不是很長(zhǎng)或者沒(méi)有環(huán)路區(qū)域也是如此。重要的是兩個(gè)接地點(diǎn)的電位差、上升時(shí)間以及兩點(diǎn)之間機(jī)箱系統(tǒng)的電感。

閃電產(chǎn)生的磁場(chǎng)

根據(jù)法拉第定律，閃電還可以在任何環(huán)路區(qū)域中產(chǎn)生磁耦合電壓。這可能是最堪憂(yōu)的問(wèn)題，因?yàn)樗鼤?huì)影響建筑物內(nèi)布設(shè)的以太網(wǎng)。

接地環(huán)路引起的雷擊浪涌事件與磁耦合（法拉第定律）引起的浪涌事件不同。接下來(lái)的幾節(jié)將討論每個(gè)問(wèn)題的可能解決方案。作為參考，圖3顯示了沒(méi)有采用本文所述任何解決方案的以太網(wǎng)連接。這里，通過(guò)電路和接地參考平面（也是電路的一部分）的電流路徑（由于接地環(huán)路或法拉第定律而產(chǎn)生）是浪涌電流可以通過(guò)的唯一路徑。常規(guī)解決方案試圖將該電流從元器件中分流走，但電流路徑中可能發(fā)生具有危險(xiǎn)性的V = Ldi/dt事件。

圖3. 一個(gè)容易受到浪涌損壞的以太網(wǎng)示例。

教科書(shū)解決方案

解決接地環(huán)路和磁能問(wèn)題的教科書(shū)解決方案是使用防護(hù)。用屏蔽層包圍整個(gè)應(yīng)用來(lái)提供防護(hù)。這種防護(hù)的作用是使應(yīng)用與除防護(hù)本身之外的任何物體之間的電容最小化?？紤]圖4（一個(gè)簡(jiǎn)化的非以太網(wǎng)示例），很顯然，所有接地環(huán)路或磁感應(yīng)電流都將沿著防護(hù)金屬流動(dòng)并穿過(guò)C5處的隔離柵。接地環(huán)路電流不可能進(jìn)入防護(hù)裝置所包圍的任一應(yīng)用區(qū)域。在這種情況下，干擾場(chǎng)完全在應(yīng)用元器件的外部。除了消除任何靜電耦合噪聲之外，該教科書(shū)解決方案還能應(yīng)對(duì)上述兩種干擾源。教科書(shū)解決方案確實(shí)非常出色，即使C5非常小，它也能工作。短路線(xiàn)匝并不是必需的。

圖4. 儀器示例，顯示了使用防護(hù)來(lái)消除能量，從而減少應(yīng)用電路中的浪涌電流。

這是唯一適用于兩種接地環(huán)路和磁耦合場(chǎng)能量的解決方案。它通常也超出了這種以太網(wǎng)應(yīng)用的要求，下面將做一些簡(jiǎn)化，以得到我們可以實(shí)際構(gòu)建的以太網(wǎng)解決方案。

短路線(xiàn)匝

造成損壞的能量來(lái)自閃電所產(chǎn)生的能量場(chǎng)。為了消除以太網(wǎng)布設(shè)中的能量，我們需要消除能量場(chǎng)，為此我們將在此變壓器中設(shè)計(jì)一個(gè)短路線(xiàn)匝，其中閃電為初級(jí)，以太網(wǎng)接地環(huán)路區(qū)域?yàn)榇渭?jí)。如果使用以太網(wǎng)電纜內(nèi)部的防護(hù)層和應(yīng)用電路中的平面來(lái)構(gòu)建一個(gè)隔離的短路線(xiàn)匝，通過(guò)接地提供最終導(dǎo)體來(lái)閉合短路線(xiàn)匝，那么我們應(yīng)該能夠消除能量。在實(shí)踐中，實(shí)施這種短路線(xiàn)匝后，添加外部分流保護(hù)元件的過(guò)程會(huì)容易得多。

要進(jìn)行簡(jiǎn)化，可以去掉系統(tǒng)左右半部的完整包圍，如圖5所示（以太網(wǎng)配置如圖6所示）。如果防護(hù)回路可以充當(dāng)短路線(xiàn)匝，并且C3/C4的比值極小，那么這種更簡(jiǎn)單的配置可能是有效的。相比隔離路徑，這種消除浪涌的簡(jiǎn)化方法只有在我們能夠構(gòu)建短路線(xiàn)匝時(shí)才有效。

圖5. 使用屏蔽將浪涌能量從應(yīng)用電路引走的簡(jiǎn)化儀器示例。

圖6. 使用屏蔽將浪涌能量從應(yīng)用電路引走的以太網(wǎng)示例，C3 < C4。

從以太網(wǎng)環(huán)路的角度來(lái)看，此短路線(xiàn)匝究竟是如何消除能量的呢？為了揭示這個(gè)問(wèn)題，我們需要在更深的層次上理解變壓器類(lèi)比。真正的變壓器旨在移動(dòng)能量，而不是儲(chǔ)存能量。無(wú)論空芯變壓器還是磁芯變壓器，都是如此。為了在空芯變壓器中幾乎不儲(chǔ)存能量，繞組必須直接纏繞在彼此之上，以便幾乎沒(méi)有儲(chǔ)存能量的空間。即使繞組不直接相互疊置，用磁芯制成的變壓器也會(huì)將能量（具有磁滯和渦流損耗）從一個(gè)繞組轉(zhuǎn)移到另一個(gè)繞組，但繞組和磁芯之間必須幾乎沒(méi)有空間，以便幾乎不會(huì)儲(chǔ)存能量。當(dāng)使用磁芯時(shí)，由于電感較高，較大的μr會(huì)直接降低磁化電流，讓我們可以獲得額外的優(yōu)勢(shì)。不管有無(wú)磁芯，施加到初級(jí)的電壓都會(huì)產(chǎn)生一個(gè)電流，可通過(guò)我們熟悉的 V = Ldi/dt關(guān)系來(lái)描述，這反過(guò)來(lái)又會(huì)導(dǎo)致次級(jí)上產(chǎn)生一個(gè)電壓，可通過(guò)下式得出：V = (環(huán)路面積)dB/dt。磁性材料的存在不會(huì)改變初級(jí)Ldi/dt或次級(jí)dB/dt。換句話(huà)說(shuō)，它不會(huì)改變變壓器電壓。在初級(jí)中，磁導(dǎo)率μr是一個(gè)常數(shù)，它會(huì)增加電感（增加μr），但也會(huì)降低di/dt以進(jìn)行補(bǔ)償。對(duì)于次級(jí)，較大μr會(huì)減慢dB/dt（因?yàn)槌跫?jí)di/dt較低），但它也會(huì)增加B，增加幅度就是該常數(shù)。高磁導(dǎo)率實(shí)際上只是通過(guò)提高初級(jí)電感來(lái)降低磁化電流。

由于變壓器中不儲(chǔ)存能量，當(dāng)次級(jí)負(fù)載很大時(shí)，低阻抗電壓源驅(qū)動(dòng)的初級(jí)將需要提供更大電流，初級(jí)電流將增加以提供能量。

相比之下，雷擊會(huì)在非常大的空間中儲(chǔ)存大量能量。能量總是按照儲(chǔ)存能量盡可能少的配置自行排列。這正是變壓器在內(nèi)部以及次級(jí)繞組接口處所做的事情，次級(jí)電流與初級(jí)電流方向相反。這些相反的電流保證不會(huì)存在凈外部磁場(chǎng)（儲(chǔ)存的能量）。在高層次上，這被稱(chēng)為最小作用原理，但就本文而言，它被稱(chēng)為楞次定律。這就是以太網(wǎng)電纜和機(jī)箱接地回路周?chē)臻g中發(fā)生的情況。以太網(wǎng)環(huán)路（或短路線(xiàn)匝，由您選擇）提供了轉(zhuǎn)移或耗散此能量的手段，因?yàn)槿我皇侄味继峁┝藘?chǔ)存較少能量的方法。就像上面的變壓器示例一樣，產(chǎn)生的次級(jí)電壓仍然為V = (環(huán)路面積)dB/dt，但初級(jí)（閃電）和次級(jí)（以太網(wǎng)環(huán)路）之間沒(méi)有緊密耦合。這種不良耦合使該區(qū)域無(wú)法接觸無(wú)限的能量源。短路線(xiàn)匝會(huì)產(chǎn)生一個(gè)電流，抵消/耗散閃電儲(chǔ)存在該空間中的能量。如果可以在短路線(xiàn)匝就位的情況下測(cè)量初級(jí)的電感，那么它會(huì)是一個(gè)較低的值，表明儲(chǔ)存的能量較少，一些丟失的能量在短路線(xiàn)匝中耗散。換句話(huà)說(shuō)，次級(jí)負(fù)載產(chǎn)生的磁場(chǎng)將抵消閃電產(chǎn)生的磁場(chǎng)，使以太網(wǎng)環(huán)路中儲(chǔ)存的能量減少。

順便說(shuō)一句，在變壓器中，當(dāng)將一個(gè)次級(jí)短路時(shí)，所發(fā)生的正是上述情況。但是，這其中有一個(gè)重要區(qū)別。對(duì)于實(shí)際變壓器，由于緊密耦合，短路線(xiàn)匝將耗散初級(jí)中的所有可用能量。對(duì)于閃電，只有以太網(wǎng)環(huán)路空間中的能量才會(huì)被耗散。

我們來(lái)看一個(gè)例子。雷擊產(chǎn)生的H場(chǎng)為I/2πR。假設(shè)雷擊距離以太網(wǎng)電纜1英里(1600 M)，雷擊電流為50,000 A，則磁場(chǎng)強(qiáng)度將為4.97 A/M。

B場(chǎng)即為B = μH = (4π × 10E-7)(4.97) = 6.25E-6 Tesla，

以太網(wǎng)環(huán)路面積（一英里遠(yuǎn)）為：1 M × 150 M =150 M2

雷擊電流的上升時(shí)間可以短到1μs，其下降時(shí)間為約100 μs，因 此該環(huán)路中產(chǎn)生的電壓可近似計(jì)算為：V = A (環(huán)路面積 × dB/dt) = 150(6.25E-6)/1 μs = 937 V

我們通過(guò)仿真來(lái)獲得準(zhǔn)確的值。圖7顯示了一次50 kA雷擊，上升 時(shí)間為1 μs，下降時(shí)間為10 μs。

圖7. 50 kA雷擊，上升時(shí)間為1 μs，下降時(shí)間為10 μs。

根據(jù)法拉第定律，此電流將產(chǎn)生電壓V1，如圖8所示。E1代表未受保護(hù)的以太網(wǎng)環(huán)路內(nèi)的浪涌電壓。459 μH是帶機(jī)箱的以太網(wǎng)環(huán)路區(qū)域的電感，500 pF表示以太網(wǎng)連接的PSE和PD兩側(cè)的對(duì)地凈串聯(lián)電容，10 Ω電阻是電路的串聯(lián)電阻。在仿真中，R2的值并沒(méi)有真正改變電流的峰值，而是導(dǎo)致波形的包絡(luò)以更快的速率衰減。這一更有利的L/R時(shí)間常數(shù)將使浪涌能量作為熱量更快地通過(guò)整個(gè)分布式電阻耗散。

圖8. SPICE仿真模型，說(shuō)明了利用與以太網(wǎng)環(huán)路緊密耦合的第二短路線(xiàn)匝可以降低浪涌電流。

所產(chǎn)生的浪涌電流I(L2)如圖9所示。該圖表明，即使雷擊發(fā)生在1英里之外，未受保護(hù)的環(huán)路也會(huì)出現(xiàn)1.6 A的峰峰值浪涌電流。想象一下，如果雷擊距離近很多，會(huì)產(chǎn)生多大的環(huán)路電流。即使這樣的電流也足以造成損壞。

圖9. 圖8中示例仿真的浪涌電流。

現(xiàn)在，讓我們考慮原理圖右半部分所示的受保護(hù)以太網(wǎng)環(huán)路（這里是內(nèi)部以太網(wǎng)環(huán)路）中的浪涌電流。如果降低屏蔽環(huán)路阻抗（增加C3和C4），同時(shí)保持與以太網(wǎng)環(huán)路的良好磁耦合，則該浪涌電流可以進(jìn)一步降低。

隔離

還有一種消除浪涌電流的方法，那就是隔離電纜的一端或兩端。理想情況下，要以這種方式隔離應(yīng)用，需要在所有頻率下都有一個(gè)開(kāi)路。這通常由隔離變壓器實(shí)現(xiàn)；對(duì)于以太網(wǎng)，這包括數(shù)據(jù)變壓器和電源變壓器（POE應(yīng)用）。變壓器擅長(zhǎng)阻止DC；但其初級(jí)到次級(jí)電容在較高頻率下會(huì)短路，從而支持高頻浪涌電流。如果有極低電容的變壓器可用，我們一開(kāi)始就不會(huì)有浪涌問(wèn)題，所以這不是答案。不過(guò)，減小隔離電容確實(shí)會(huì)降低雷擊引起的電流。然而，本文提出的解決方案在較高頻率下可提供更好的隔離系統(tǒng)，盡管跨隔離柵的電容較大。如果電容看不到任何dv/dt，那么它便無(wú)關(guān)緊要。

有什么問(wèn)題？

問(wèn)題是我們永遠(yuǎn)無(wú)法在電路周?chē)⒗硐氲姆雷o(hù)，或者利用短路線(xiàn)匝消除所有磁場(chǎng)，或者構(gòu)建沒(méi)有電容的變壓器。這種情況下，還能做些什么呢？為了增強(qiáng)這些解決方案，我們可能還需要添加旨在轉(zhuǎn)移任何剩余浪涌電流的保護(hù)元器件。短路線(xiàn)匝中的電流可能很高，但幾乎不必?fù)?dān)心，因?yàn)槲覀冎皇褂勉~和電容來(lái)構(gòu)建它。我們可以做出的最后一項(xiàng)改進(jìn)是在整個(gè)以太網(wǎng)鏈路周?chē)砑予F氧體，如圖10所示。

圖10. 共模扼流圈CH1為差模電流提供低阻抗，并為共模電流提供更大阻抗。

在沒(méi)有新增短路線(xiàn)匝的情況下，此鐵氧體仍然表現(xiàn)良好。它為高頻電流提供一個(gè)開(kāi)路，以補(bǔ)充直流和較低頻率下隔離變壓器的開(kāi)路。如果將鐵氧體與短路線(xiàn)匝一起使用，我們會(huì)得到一些非常驚人的結(jié)果。在這種情況下，鐵氧體為接地環(huán)路周?chē)碾娏魈峁┮粋€(gè)開(kāi)路，使得C3/C4比值進(jìn)一步減小。

結(jié)語(yǔ)

任何需要長(zhǎng)電纜的應(yīng)用都可能受到雷擊的損壞。這種損壞的原因可能是雷擊的高電流導(dǎo)致的接地阻抗壓降（接地環(huán)路），還有根據(jù)法拉第定律產(chǎn)生的電壓（磁耦合）。在某些應(yīng)用中，使用保護(hù)元器件來(lái)引導(dǎo)這種破壞性電流可能不奏效。在這種情況下，直接沿著以太網(wǎng)電纜和電路（耦合良好）添加低阻抗短路線(xiàn)匝可以顯著降低浪涌電流。這種方法僅使用銅和電容，因此，我們不必?fù)?dān)心短路線(xiàn)匝可能產(chǎn)生的高電流。在以太網(wǎng)電纜上添加共模扼流圈也可以安全地降低浪涌電流

審核編輯：湯梓紅